Este documento describe diferentes tipos de amplificadores de corriente y potencia, incluyendo amplificadores colector común, seguidores emisor, conexiones Darlington y Darlington complementarios. Explica cómo estos circuitos amplifican la corriente y la potencia al proporcionar altas ganancias de corriente, bajas resistencias de salida y altas resistencias de entrada. También analiza las rectas de carga, ganancias, resistencias y máximas excursiones de señal para estos amplificadores.

1. Amplificador colector común
Seguidor por emisor y par Darlington y
Darlington complementarios.
Amplificadores de corriente y potencia

2. Amplificador Colector Común
El diagrama del circuito de un amplificador a transistor en colector común se
ve en la figura 1(a). Esta configuración es llamada también Seguidor Emisor,
porque la ganancia de voltaje es cerca de la unidad (Ec. 6), y entonces un
cambio de voltaje en la base aparece como un cambio igual a través de la
carga del emisor. En otras palabras, el emisor sigue la señal de entrada.
+ VCC
C
B B r E
> +V _
Ib + X
>
Rs E Rs rr Io
+ Re V o
Io g m V rr
V s Re V o V s
> < < _ > _ Y
< <
Ri Ro Ro' *
C
Ri Ro Ro'
(a )
F ig . 1 (b )

3. Se ve que la resistencia de entrada Ri de un seguidor emisor es muy alta
(cientos de kilohms) y la resistencia de salida Ro es muy baja (unos ohms).
Entonces el uso más común del circuito de Colector Común es como etapa
impulsora la cual hace la función de transformar la resistencia (de alta a
baja) sobre un amplio rango de frecuencias, con una ganancia de voltaje
cercana a la unidad. En suma, el seguidor emisor incrementa el nivel de
potencia de la señal, que es, dando una ganancia de potencia.
El circuito equivalente del seguidor es la figura 1(b). Nótese que el colector
está puesto a tierra con respecto a la señal ac. (pues la fuente VCC se
reemplaza por un corto circuito).
La ganancia de corriente
En la figura 1(b) la corriente de salida, usando la KCL en E (emisor) da que:
Io = - Ib – gmVπ (1)
Y Vπ = Ib rπ (2)
Combinando las dos ecuaciones, e identificando que β = gmrπ y haciendo
la relación Io/Ib entonces tenemos:
Ai = Io/Ib = - (β + 1) (3)

4. Resistencia de Entrada
La resistencia de entrada Ri es la relación Vb/Ib. Usando la KVL para la malla
externa en la figura 1(b) obtenemos que:
Vb = Ibrπ – IoRE (4)
Sustituyendo Io en la ecuación (3) y dividiendo por Ib tenemos que:
Ri = Vb/Ib = rπ + (1+ β)RE (5)
En la ecuación observamos que Ri para el seguidor emisor es
considerablemente mayor que Ri = rπ para una etapa emisor común, incluso
para valores pequeños de RE porque β >> 1.
Ganancia de Voltaje
El voltaje de salida Vo = - IoRE , entonces Vs = IbRs + Vb usando la ecuación (3) y
(4) aciendo algunas manipulaciones algebraicas tenemos:
Av = Vo/Vs = [(β+1)RE]/[Rs+rπ+ (β+1)RE] = [(β+1)RE]/[Rs+Ri] (6)
Para (β+1)RE >> Rs+rπ como es el caso usual, Av es aproximadamente la
unidad (pero ligeramente menor que la unidad).
Resistencia de Salida

5. La resistencia Ro’ es la resistencia Thévenin vista desde los terminales X – Y.
Como el voltaje Thévenin es simplemente Vo = AvVs, determinando la
corriente de corto circuito Isc de Ro’ = Vo/Isc. Obsérvese que Isc = - Io, y dejando
RE = 0 (corto circuito), podemos obtener:
Ro’ = {[(Rs+rπ)RE/(β+1)]/[(Rs+rπ)/(β+1)]+RE} (7)
La ecuación nos indica que Ro’ es la combinación en paralelo de RE y la
resistencia (Rs+rπ)/(β+1). En la figura 1(b) observamos que Ro’ = Ro//RE y
entonces tenemos:
Ro = (Rs+rπ)/(β+1) (8)
Obsérvese que la resistencia de salida es una función de la resistencia de la
fuente Rs. Porque β>>1, Ro de un seguidor emisor es pequeña (omhs) en
comparación con la resistencia de entrada, la cual es grande (cientos de
Kilohms). excursión de Señal
Máxima
En un diseño de un seguidor emisor, el punto Q estará en el centro de la
recte de carga para obtener la máxima excursión de señal de salida (MPP:
máximo pico a pico).

6. Recta de carga en DC
En la figura 2(a) los valores grandes de R2 saturarán el transistor, produciendo
una corriente de saturación de:
IC(sat) = VCC/RE (9)
Los pequeños valores de R2 llevarán el transistor a corte, produciendo un
voltaje de corte de:
VCE(corte) = VCC (10)
La figura 2(b) muestra la recta de carga en continua con el punto Q
+ V C C
>
R 1 Ic
V c c /R e
R L
V in R 2 Q*
R E
V c e
>
(a ) 0 V c c
F ig 2 (b )

7. Recta de carca AC. O para señal
La resistencia para señal es menor que la resistencia para DC. Por lo tanto,
cuando la señal alterna entra, el punto instantáneo de operación se mueve
a lo largo de la recta de carga AC., tanto la corriente de señal pico a pico y
voltaje están determinados por la recta de carga AC.
Ic
R e c ta d e
Como la recta de carga AC. Tiene una
>
c a rg a A C .
pendiente mayor que la de DC., entonces la
Q
* R e c ta d e
c a rg a D C . máxima excursión de salida siempre es
0 V cc
>V ce menor que la fuente de voltaje.
F ig 3
MPP < VCE (9)
Máxima excursión de señal a la salida
Cuando el punto Q está por debajo del centro de la recta de carga para AC.
El pico máximo de salida (MP) es: MP = ICQre Por otro lado si el punto Q
está por encima del centro de loa recta de carga AC., el pico máximo de
salida es: MP = VCEQ

8. Para cualquier punto Q por tanto, el pico máximo de salida es:
MP = ICQre o VCEQ según cual sea el menor (10)
Y por lo que la máxima excursión de salida es dos veces esa cantidad
MPP = 2MP (11)
Cuando el punto Q está en el centro de la recta de carga AC., entonces:
ICQre = VCEQ (12)
Ic Ic
>
>
Q
*
Q
*
V ce V ce
> >
Ic q . r e V ce
> < > <
Conexiones Darlington
Una conexión Darlington consiste en dos transistores conectados en

9. Dos transistores conectados en cascada, donde la ganancia de corriente total
es el producto de las ganancias individuales.
Como la ganancia de corriente es mucho mayor, una conexión Darlington
puede tener una impedancia de entrada muy alta y producir corrientes de
salida muy grandes. Usados como reguladores de voltaje y amplificadores de
potencia.
Par Darlington
Los CC-CC en cascada mostrados en la figura 4, son llamados a menudo como
transistores Darlington o par Darlington. La fuente de corriente IEE se usa para
proveer de polarización el circuito. +VC C
Para el transistor compuesto (entre líneas C Ic
<
<
punteadas), Ib1 es la corriente de entrada y IC = IC1 Ic 1 Ic 2
B Q 1
<
+ IC2 l cual es la corriente de salida. Obsérvese >
Ib 1 Q 2
que la corriente de la señal de entrada en Q2 es
la corriente del emisor de Q1. Entonces IC2 = βIb2 =
β(β+1)Ib1 y IC = IC1+IC2 = βIb1+ β(β+1)Ib1 F ig 4 E
Por lo cual la ganancia de corriente del transistor
compuesto βC es:

10. βC = IC/Ib1 = β(β+2) ≈ β2 (13)
Para β>>2. Para β = 100, β2 = 104 claramente, la ganancia de corriente es
mucho mejor.
El transistor Darlington es a menudo usado como un seguidor emisor. Los
extremados altos valores de βC hacen que AV virtualmente la unidad, Ri
extremadamente grande y Ro extremadamente pequeña.
En el análisis para un Darlington es similar al del CC, excepto que hay dos
transistores y por tanto dos caídas VBE por lo que el voltaje DC en el emisor
de salida será:
VE = VB – 2 VBE = VB - 1,4 V (14)
Darlington Complementario
En una conexión en cascada de un transistor NPN y un PNP como se ve en la
Figura 5.
C
La corriente del colector de Q1 es la corriente de base B
Q 1
de Q2 por lo que el circuito actúa como un Darlington
Q 2
PNP con una ganancia de corriente βC = β1β2. Se usa
como amplificador de potencia clase B contrafase. E
F ig 5