O documento descreve o modelo atômico de Bohr para o átomo de hidrogênio, que explica as séries espectrais observadas. Bohr propôs que os elétrons orbitam em níveis de energia quantizados e emitem/absorvem fótons quando pulam entre esses níveis. Isso fornece uma explicação para as fórmulas empíricas das séries espectrais de Balmer, Lyman e outras.
1. Modelos Atômicos Espectroscopia e o Modelo de Bohr para o Átomo de Hidrogênio
2. A necessidade de um novo modelo atômico Bohr desenvolveu seu modelo a partir dos estudos de Rutherford, segundo os quais o átomo seria constituído de um núcleo muito pequeno, em volta do qual orbitam os elétrons. É um modelo semelhante ao sistema planetário. Assim, o sol seria o núcleo, e os planetas seriam os elétrons. Assim posto, esse modelo viola a teoria eletromagnética clássica, uma vez que partículas carregadas aceleradas emitem radiação eletromagnética. Ora, um elétron girando em torno de um núcleo está submetido a uma força centrípeta (dada pela interação coulombiana). Com o passar do tempo ela vai diminiuir seu raio de giro, em função da perda de energia, e chocar-se com o núcleo.
3. Os Espectros Atômicos Outros fatos históricos importantes eram as famosas séries espectrais, obtidas com diversos materiais. Fraunhofer as obteve analisando a parte visível da luz solar, mas as mais interessantes, no contexto do modelo de Bohr, são as séries obtidas com o hidrogênio. Espectros Tais séries haviam sido observadas pela primeira vez por Wollaston, em 1802, e redescobertas por Fraunhofer, em 1814. Em seu estudo sobre a difração, Fraunhofer chegou a calcular o comprimento de onda de algumas linhas espectrais das 574 que ele próprio observara no espectro solar. Entre 1884 e 1885, Balmer descobriu uma fórmula para calcular a posição de dezenove das linhas de Fraunhofer, e todas na região do espectro visível do hidrogênio, hoje denominadas série de Balmer .
4. Em 1890, Rydberg expressou a fórmula de Balmer em termos do número de onda (inverso do comprimento de onda) e observou ainda que as posições das raias espectrais de alguns elementos (Na, K, Mg, Ca, Zn) apresentavam em seus cálculos um fator numérico constante, hoje conhecido como constante de Rydberg . Espectro de Emissão do Hidrogênio
6. Tratamento Clássico do Átomo de Bohr A fig. 1 apresenta uma ilustração muito simplificada do modelo de Bohr para o átomo de hidrogênio. Tem-se um elétron (carga -e) numa órbita com raio r em torno de um núcleo com carga +e. A força centrípeta sobre o elétron é dada por F c = mv 2 /r (1) Esta força vem da interação coulombiana entre o núcleo e o elétron, isto é, mv 2 /r = e 2 /4 0 r 2 (2) Assim, a velocidade do elétron é uma função do raio, dada por v = e/(4 0 mr) 1/2 (3)
7. A energia total do elétron (E) é dada pela soma da energia cinética (mv 2 /2) e da energia potencial eletrostática (-e 2 /4 0 r) É fácil mostrar que E = -e 2 /8 0 r (4)
8.
9. Das equações 6 e 3 temos v = n h 2 m r m v 2 /r = e 2 /4 0 r 2 Lembrando a equação 2 v 2 = n 2 h 2 (7) 4 2 m 2 r 2 v 2 = r e 2 (8) m 4 0 r 2
10. E agora igualando 7 e 8 n 2 h 2 = r e 2 (9) 4 2 m 2 r 2 m 4 0 r 2 Podemos isolar r, o raio da órbita permitida r = n 2 0 h 2 (10) m e 2 a o Raio da órbita para n = 1
11. r = n 2 a o isto é, r = a o , 4 a o , 9 a o , 16 a o , ... 25,93 Å 7 19,05 Å 6 13,22 Å 5 8,46 Å 4 4,76 Å 3 2,12 Å 2 0,53 Å 1 Raio das órbitas permitidas para o átomo de Hidrogênio n
12. Agora vamos entender qual o valor da energia do elétron em cada órbita: da equação 4 temos E = -e 2 /8 0 r mas r = n 2 0 h 2 m e 2 então E = - m e 4 (11) 8 0 2 n 2 h 2 Vê-se então que quanto maior o valor de n, a energia do sistema é menor, porém maior seu valor algébrico.
13. O menor valor, n=1 , corresponde à primeira órbita. Este é conhecido como Estado Fundamental do átomo. E 1 = - 13,6 eV Em cada órbita permitida, o elétron tem uma energia constante e bem definida, dada por: E = E 1 / n 2 Níveis de energia
14.
15. Usando-se as eqs. 4 e 11, é fácil mostrar que a freqüência da radiação emitida, quando o elétron salta de uma órbita para outra mais interna, é dada por = (me 4 /8 0 2 h 3 ) [(1/n f 2 )-(1/n i 2 )] (13) 1/ = (me 4 /8 0 2 ch 3 ) [(1/n f 2 )-(1/n i 2 )] (14) Estado Inicial Estado Final constante n i >n f Balmer: 1/ = R[(1/ 2 2 )-(1/n 2 )], n= 3 ,4,5,... Visível
16. Portanto, a partir do modelo de Bohr obtém-se uma expressão para 1/ bastante semelhante àquelas obtidas empiricamente. Da eq.14 pode-se mostrar que a constante de Rydberg é dada aproximadamente por R ∞ = me 4 /8 0 2 ch 3 (15) Correção para a massa finita R H = me 4 /8 0 2 ch 3 [ 1/(1 + m/M) ] onde m = massa do elétron e M = massa do núcleo do átomo de Hidrogênio
17. Um átomo absorve energia quando um elétron é deslocado de uma órbita de menor energia para uma órbita de maior energia. Em outras palavras, os elétrons saltam de uma órbita permitida para outra à medida que os átomos irradiam ou absorvem energia. As órbitas externas do átomo possuem mais energia do que as órbitas internas. Por conseguinte, se um elétron salta da órbita 2 para a órbita 1, há emissão de luz, por outro lado, se luz de energia adequada atingir o átomo, esta é capaz de impelir um elétron da órbita 1 para a órbita 2. Neste processo, a luz é absorvida. A linha vermelha no espectro atômico é causada por elétrons saltando da terceira órbita para a segunda órbita.
18. A linha verde-azulada no espectro atômico é causada por elétrons saltando da quarta órbita para a segunda órbita. A linha violeta no espectro atômico é causada por elétrons saltando da quinta órbita para a segunda órbita.