Kompendium wiedzy na temat sygnałów i metod ich przetwarzania
* Modulacja sygnałów
* Transformaty Fouriera i Laplace’a
* Filtry analogowe i cyfrowe
Teoria sygnałów to jedna z fundamentalnych dziedzin wiedzy technicznej. Jej znajomość jest niezbędna nie tylko projektantom urządzeń elektronicznych, ale również automatykom, informatykom, elektrotechnikom i specjalistom od telekomunikacji. Rozwój techniki cyfrowej zrewolucjonizował metody przetwarzania sygnałów, lecz podstawy tych mechanizmów są niezmienne -- nadal wykorzystywane są transformaty Fouriera i Laplace’a, klasyczne algorytmy modulacji oraz reguły projektowania urządzeń.
Książka "Teoria sygnałów. Wstęp. Wydanie II" to kolejne wydanie publikacji poświęconej sygnałom i ich przetwarzaniu. Zawiera zbiór najważniejszych informacji związanych z przekształcaniem i modulowaniem sygnałów metodami analogowymi i cyfrowymi oraz projektowaniem filtrów aktywnych i pasywnych. Każdy jej rozdział stanowi osobny wykład uzupełniony przykładami i zadaniami do samodzielnego rozwiązania, który można przeczytać bez odwoływania się do pozostałych wykładów.
* Szeregi i transformaty Fouriera
* Modulacja sygnałów
* Przekształcenie Laplace’a
* Projektowanie filtrów analogowych
* Sygnały dyskretne i cyfrowe
* Modulacja impulsowa
* Dyskretna transformata Fouriera
* Liniowe układy cyfrowe
* Projektowanie filtrów cyfrowych
Opanuj podstawy technologii cyfrowej.
1. IDZ DO
PRZYK£ADOWY ROZDZIA£
SPIS TREŒCI
Teoria sygna³ów. Wstêp.
Wydanie II poprawione
KATALOG KSI¥¯EK i uzupe³nione
Autorzy: Jacek Izydorczyk, Grzegorz P³onka, Grzegorz Tyma
KATALOG ONLINE ISBN: 83-246-0401-4
Format: B5, stron: 304
ZAMÓW DRUKOWANY KATALOG
TWÓJ KOSZYK Kompendium wiedzy na temat sygna³ów i metod ich przetwarzania
DODAJ DO KOSZYKA • Modulacja sygna³ów
• Transformaty Fouriera i Laplace’a
• Filtry analogowe i cyfrowe
CENNIK I INFORMACJE Teoria sygna³ów to jedna z fundamentalnych dziedzin wiedzy technicznej.
Jej znajomoœæ jest niezbêdna nie tylko projektantom urz¹dzeñ elektronicznych,
ZAMÓW INFORMACJE ale równie¿ automatykom, informatykom, elektrotechnikom i specjalistom od
O NOWOŒCIACH telekomunikacji. Rozwój techniki cyfrowej zrewolucjonizowa³ metody przetwarzania
sygna³ów, lecz podstawy tych mechanizmów s¹ niezmienne — nadal wykorzystywane
ZAMÓW CENNIK s¹ transformaty Fouriera i Laplace’a, klasyczne algorytmy modulacji oraz regu³y
projektowania urz¹dzeñ.
Ksi¹¿ka „Teoria sygna³ów. Wstêp. Wydanie II” to kolejne wydanie publikacji
CZYTELNIA poœwiêconej sygna³om i ich przetwarzaniu. Zawiera zbiór najwa¿niejszych informacji
zwi¹zanych z przekszta³caniem i modulowaniem sygna³ów metodami analogowymi
FRAGMENTY KSI¥¯EK ONLINE i cyfrowymi oraz projektowaniem filtrów aktywnych i pasywnych. Ka¿dy jej rozdzia³
stanowi osobny wyk³ad uzupe³niony przyk³adami i zadaniami do samodzielnego
rozwi¹zania, który mo¿na przeczytaæ bez odwo³ywania siê do pozosta³ych wyk³adów.
• Szeregi i transformaty Fouriera
• Modulacja sygna³ów
• Przekszta³cenie Laplace’a
• Projektowanie filtrów analogowych
• Sygna³y dyskretne i cyfrowe
• Modulacja impulsowa
• Dyskretna transformata Fouriera
• Liniowe uk³ady cyfrowe
Wydawnictwo Helion • Projektowanie filtrów cyfrowych
ul. Chopina 6 Opanuj podstawy technologii cyfrowej
44-100 Gliwice
tel. (32)230-98-63
e-mail: helion@helion.pl
6. Transformacja Fouriera
Grzegorz Tyma 2
2.1. De nicja przekształcenia Fouriera
z´
Spróbujmy znale´ c wzory na transformacje Fouriera sygnałów aperiodycznych, korzy-
˛
stajac z wyników otrzymanych dla szeregów Fouriera. Pomysł jest nastepujacy: niech
˛ ˛ ˛
analizowany sygnał aperiodyczny zostanie na chwile zamieniony na okresowy przez
˛
z´
jego powielenie z okresem T . Dla takiego sygnału potrafimy znale´ c rozwiniecie. Na-
˛
stepnie sprawdzimy, jak beda sie zachowywały współczynniki rozwiniecia w przypad-
˛ ˛ ˛ ˛ ˛
˛z c ´
ku, gdy z okresem bedziemy zda˙ a´ do nieskonczono´ci. Zabieg ten spowoduje, i˙ nasz
˛ s z
sztucznie powielony, okresowy przebieg znów zamieni sie w sygnał aperiodyczny.
˛
Rozpatrzmy przypadek sygnału okresowego, którego rozwiniecie zostało znalezione
˛
w przykładzie 1.8, w rozdziale po´wieconym szeregom Fouriera. Sygnał ten, o okre-
s ˛
sie T , mo˙ e by´ opisany wzorem
z c
1, gdy |t |< T1 ,
x(t ) = (2.1)
0, gdy T1 < |t |< T /2 .
Znalezione współczynniki rozwiniecia maja posta´
˛ ˛ c
2 sin(kω0 T1 ) 2π
ck = , gdzie ω0 = . (2.2)
kω0 T T
s´
Zdefiniujmy nowa wielko´c w postaci
˛
2 sin(ωT1 )
T ck = (2.3)
ω ω=kω0
i nazwijmy funkcje stojaca po prawej stronie równo´ci obwiednia. Współczynniki roz-
˛ ˛ ˛ s ˛
winiecia moga by´ traktowane jako próbki obwiedni pobierane w równych odstepach
˛ ˛ c ˛
7. 32 2. Transformacja Fouriera
(rysunek 2.1). Dla ustalonej warto´ci T1 obwiednia jest niezale˙ na od T . Wraz ze wzro-
s z
stem T maleja odstepy pomiedzy pobieranymi próbkami obwiedni. W granicznym
˛ ˛ ˛
˛z ´
przypadku, gdy T da˙ y do nieskonczono´ci, sygnał okresowy staje sie sygnałem ape-
s ˛
riodycznym, a próbki T c k tworza obwiednie.
˛ ˛
a) T = 4 × T1
Tck
2 × w0
w
b) T = 8 × T1 Tck
4 × w0
w
Rysunek 2.1. Obwiednia T c k i próbki pobierane z niej z okresem próbkowania (a) T = 4T1
i (b) T = 8T1
Oznaczmy sztucznie utworzony sygnał okresowy przez x 1 (t ) (rysunek 2.2). Mo˙ emy
z
dla niego napisa´ znane wzory rozwiniecia w szereg Fouriera:
c ˛
∞
x 1 (t ) = c k ejkω0 t , (2.4a)
k=−∞
1 T /2
ck = x 1 (t ) e−jkω0 t dt , (2.4b)
T −T /2
gdzie ω0 = 2π/T . Sygnał okresowy x 1 (t ) powstał przez powielenie z okresem T sygnału
x(t ), zatem x 1 (t ) = x(t ) dla |t | < T /2, ponadto x(t ) = 0 poza tym przedziałem. Korzysta-
jac z tych informacji mo˙ emy poprzedni wzór zapisa´ w postaci
˛ z c
1 T /2 1 ∞
ck = x(t ) e−jkω0 t dt = x(t ) e−jkω0 t dt . (2.5)
T −T /2 T −∞
x(t )
-T1 T1 t
x1 (t )
-T -T1 T1 T t
Rysunek 2.2. Sygnał aperiodyczny x (t ) i sztucznie utworzony sygnał okresowy x 1 (t )
8. 2.2. Warunki Dirichleta istnienia transformaty Fouriera 33
Zatem obwiednie X (jω) z T c k mo˙ na przedstawi´ jako
˛ z c
∞
X (jω) = x(t ) e−jωt dt . (2.6)
−∞
Współczynniki rozwiniecia wyliczamy:
˛
1
ck = X (jkω0 ) . (2.7)
T
Korzystajac z tego, otrzymujemy
˛
∞ 1 1 ∞
x 1 (t ) = X (jkω0 ) ejkω0 t = X (jkω0 ) ejkω0 t ω0 . (2.8)
k=−∞ T 2π k=−∞
Gdy okres T da˙ y do nieskonczono´ci, to x 1 (t ) da˙ y do x(t ), a ω0 da˙ y do zera. W efek-
˛z ´ s ˛z ˛z
cie w ostatnim wzorze x(t ) zastapi x 1 (t ), a po prawej stronie suma zostanie zastapiona
˛ ˛
całka˛
1 ∞
x(t ) = X (jω) ejωt dω . (2.9)
2π −∞
Ostatecznie otrzymali´my par˛ wzorów na proste i odwrotne przekształcenie Fouriera:
s e
∞
X (jω) = x(t ) e−jωt dt , (2.10a)
−∞
1 ∞
x(t ) = X (jω) ejωt dω . (2.10b)
2π −∞
Funkcja po transformacji mo˙ e by´ zapisana we współrzednych biegunowych:
z c ˛
X (jω) = |X (jω)| ej arg[ X (jω)] . (2.11)
Moduł X (ω) = |X (jω)| nosi nazwe gesto´ci widmowej amplitudy, natomiast faza ϕ(ω) =
˛ ˛ s
arg X (jω) nazywana jest gesto´cia widmowa fazy (czesto zamiennie mówi sie o wid-
˛ s ˛ ˛ ˛ ˛
mie amplitudowym i fazowym).
Podane zostana teraz warunki, jakie musi spełnia´ funkcja x(t ), aby mo˙ na było
˛ c z
z´
znale´ c jej transformate Fouriera.
˛
2.2. Warunki Dirichleta istnienia transformaty Fouriera
Podobnie jak dla sygnałów okresowych podaje sie trzy warunki, zwane warunkami Di-
˛
richleta, na istnienie transformacji Fouriera funkcji x(t ).
Warunek 1. Funkcja x(t ) jest bezwzgl˛ dnie całkowalna, tzn.
e
∞
|x(t )| dt < ∞ . (2.12)
−∞
Warunek 2. Funkcja x(t ) ma skonczona liczb˛ maksimów i minimów w dowolnym
´ ˛ e
skonczonym przedziale.
´
9. 34 2. Transformacja Fouriera
Warunek 3. Funkcja x(t ) ma skonczona liczb˛ punktów nieciagło´ci w dowolnym
´ ˛ e ˛ s
skonczonym przedziale. Ponadto warto´ci funkcji w tych punktach musza by´ ogra-
´ s ˛ c
niczone.
W kolejnym podrozdziale przedstawiono wybrane własno´ci przekształcenia Fouriera.
s
2.3. Wybrane własności przekształcenia Fouriera
Liniowość
Je˙ eli
z
x(t ) = X (jω)
ˆ oraz y(t ) = Y (jω),
ˆ (2.13a)
to
a x(t ) + b y(t ) = a X (jω) + b Y (jω) .
ˆ (2.13b)
Dowód twierdzenia o liniowo´ci przekształcenia Fouriera jest łatwy i wynika wprost ze
s
wzoru na proste przekształcenie Fouriera.
Przesunięcie w czasie
Je˙ eli x(t ) = X (jω), to x(t − t 0 ) = e−jωt0 X (jω). Udowodnijmy to. Wiemy, i˙
z ˆ ˆ z
1 ∞
x(t ) = X (jω) ejωt dω . (2.14)
2π −∞
Wprowadzajac przesuniecie w czasie, otrzymujemy
˛ ˛
1 ∞ 1 ∞
x(t − t 0 ) = X (jω) ejω(t −t0 ) dω = e−jωt0 X (jω) ejωt dω . (2.15)
2π −∞ 2π −∞
Dostajemy zatem
F x(t − t 0 ) = e−jωt0 X (jω) . (2.16)
z c ˙
Warto zauwa˙ y´ , ze przesuniecie oryginału powoduje zmiane jedynie gesto´ci widmo-
˛ ˛ ˛ s
˛ s´
wej fazy, natomiast bez zmiany pozostaje gesto´c widmowa amplitudy.
Przesunięcie w dziedzinie częstotliwości
Je˙ eli x(t ) = X (jω), to ejω0 t x(t ) = X [j(ω − ω0 )]. Udowodnijmy to. Wiemy, i˙
z ˆ ˆ z
1 ∞
x(t ) = X (jω) ejωt dω . (2.17)
2π −∞
Wprowadzajac przesuniecie w czestotliwo´ci, otrzymujemy
˛ ˛ ˛ s
1 ∞
F −1 X [j(ω − ω0 )] = X [j(ω − ω0 )] ejωt dω =
2π −∞
jω0 t ∞
(2.18)
e
= X (v) ejv t dv = ejω0 t x(t ) .
2π −∞
10. 2.3. Wybrane własności przekształcenia Fouriera 35
Różniczkowanie i całkowanie oryginału
1 ∞ jωt
Zró˙ niczkujmy wzór x(t ) =
z 2π −∞ X (jω) e dω po czasie; w efekcie otrzymamy
dx(t )
= jωX (jω)
ˆ (2.19)
dt
Twierdzenie powy˙ sze jest prawdziwe, gdy funkcja x(t ) jest bezwzglednie całkowalna
z ˛
w przedziale (−∞, +∞), ciagła i da˙ y do zera dla t → ±∞ oraz ma prawie wszedzie
˛ ˛z ˛
pochodna x(t ), która jest bezwzglednie całkowalna w przedziale (−∞, +∞).
˛˙ ˛
Niestety wzór na transformate Fouriera całki nie jest tak prosty, jak w przypadku
˛
transformaty Laplace’a:
t X (jω)
x(ζ) dζ =
ˆ + π X (0) δ(ω) . (2.20)
−∞ jω
t
z c ˙
Aby go udowodni´ , trzeba zauwa˙ y´ , ze sygnał
c −∞ x(ζ) dζ jest splotem sygnału x(t )
z jedynka Heaviside’a
˛
1 dla t 0,
1(t ) = (2.21)
0 dla t < 0,
i zastosowa´ twierdzenie o transformacie Fouriera splotu sygnałów1 .
c
Skalowanie w czasie i częstotliwości (podobieństwo)
Je˙ eli x(t ) = X (jω), to dla dowolnej stałej a > 0 zachodzi
z ˆ
1 jω
x(at ) =
ˆ X . (2.22)
a a
Dowód:
∞ ∞ ω dτ 1 jω
F [x(at )] = x(at ) e−jωt dt = x(τ) e−j a τ = X . (2.23)
−∞ −∞ a a a
Twierdzenie o transformacie splotu
Je˙ eli
z
x(t ) = X (jω)
ˆ oraz y(t ) = Y (jω) ,
ˆ (2.24a)
to
∞
x(t − τ)y(τ) dτ = X (jω)Y (jω) .
ˆ (2.24b)
−∞
Udowodnijmy to:
∞ ∞ ∞
F x(t − τ)y(τ) dτ = x(t − τ)y(τ) dτ e−jωt dt =
−∞ −∞ −∞
∞ ∞ (2.25)
= y(τ) x(t − τ) e−jωt dt dτ .
−∞ −∞
1 Wiecej o transformacie Fouriera jedynki Heaviside’a napisano w podrozdziale 6.1.2 na stronie 176.
˛
11. 36 2. Transformacja Fouriera
Wprowadzajac nowa zmienna całkowania u = t −τ, mamy dt = du oraz t = u +τ, wobec
˛ ˛ ˛
tego
∞ ∞ ∞
F x(t − τ)y(τ)d τ = y(τ) x(u) e−jω(u+τ) dt dτ =
−∞ −∞ −∞
∞ ∞ (2.26)
= y(τ) e−jωτ dτ x(u) e−jωu du = X (jω)Y (jω) .
−∞ −∞
Wzór Parsevala
Je˙ eli
z
x(t ) = X (jω) ,
ˆ (2.27a)
to ∞ ∞
1
|x(t )|2 dt = |X (jω)|2 dω . (2.27b)
−∞ 2π −∞
Spróbujmy to wykaza´ :
c
∞ ∞ ∞ 1 ∞
|x(t )|2 dt = x(t ) x ∗ (t ) dt = x(t ) X ∗ (jω) e−jωt dω dt . (2.28)
−∞ −∞ −∞ 2π −∞
s´
Zmieniajac kolejno´c całkowania, otrzymujemy
˛
∞ 1 ∞ ∞
|x(t )|2 dt = X ∗ (jω) x(t ) e−jωt dt dω =
−∞ 2π −∞ −∞
1 ∞ 1 ∞
= X ∗ (jω) X (jω) dω = |X (jω)|2 dω .
2π −∞ 2π −∞
∞
Wzór Parsevala posiada interpretacje fizyczna. Warto´c całki −∞ |x(t )|2 dt mo˙ e by´
˛ ˛ s´ z c
traktowana jako energia zamieniona na ciepło na oporniku 1 Ω przy przepływie pradu ˛
´
i = x(t ) w nieskonczenie wielkim przedziale czasowym. Zgodnie ze wzorem Parsevala
całka z kwadratu gesto´ci widmowej amplitudy równie˙ przedstawia energie. Dlatego
˛ s z ˛
mówi sie o rozkładzie energii w funkcji pulsacji, a wielko´c |X (jω)|2 /(2π) nazywana jest
˛ s´
gesto´cia widmowa energii2 .
˛ s ˛ ˛
Symetria dualna
´
Podobienstwo wzorów na proste i odwrotne przekształcenie Fouriera pociaga za so-
˛
˛ s´
ba dualno´c oryginałów i ich obrazów. Zilustrujmy to przykładem. Znajd´ my obraz
z
dla sygnału czasowego bedacego pojedynczym impulsem prostokatnym, a nastepnie
˛ ˛ ˛ ˛
znajd´ my oryginał dla pojedynczego impulsu prostokatnego w dziedzinie czestotliwo-
z ˛ ˛
´
sci:
1 dla |t | < T1 , 2 sin(ωT1 )
x 1 (t ) = ˆ
= X 1 (jω) = (2.29a)
0 dla T1 < |t | ω
sin(ω0 t ) 1 dla |ω| < ω0 ,
x 2 (t ) = ˆ
= X 2 (jω) = (2.29b)
πt 0 dla ω0 < |ω| .
2 Je˙ eli całkowanie we wzorze (2.27b) odbywa sie wzgledem czestotliwo´ ci f wyra˙ onej w hercach, a nie
z ˛ ˛ ˛ s z
wzgledem pulsacji ω wyra˙ onej w radianach na sekunde, to pomija sie współczynnik 1/(2π).
˛ z ˛ ˛
12. 2.3. Wybrane własności przekształcenia Fouriera 37
Odpowiednie pary (oryginał i transformata) przedstawiono na rysunku 2.3. Łatwo za-
uwa˙ y´ symetrie, jaka wystepuje w tych dwóch przekształceniach. Bedzie ona wyste-
z c ˛ ˛ ˛ ˛
powała tak˙ e w przypadku innych funkcji. Je˙ eli tylko we´ miemy jedna funkcje i po-
z z z ˛ ˛
liczymy jej transformate, a nastepnie oryginał potraktujemy jako obraz i zastosujemy
˛ ˛
do niego odwrotne przekształcenie, to otrzymane w ten sposób obraz i oryginał beda˛ ˛
do siebie podobne. Mo˙ emy to zapisa´ w nastepujacej postaci:
z c ˛ ˛
x(t ) = X (jω)
ˆ ⇒ X (t ) = 2πx(−ω).
ˆ (2.30)
x1 (t ) 1 X 1 ( jw ) 2T1
p / T1
- T1 T1 t w
x2 (t ) w0 / p X 2 ( jw )
1
p / w0
t - w0 w0 w
Rysunek 2.3. Podobienstwo oryginałów i obrazów
´
Sprzężenie i symetria
Je˙ eli
z
x(t ) = X (jω) ,
ˆ (2.31a)
to
x ∗ (t ) = X ∗ (−jω) .
ˆ (2.31b)
c ˛ s´
Mo˙ na to w prosty sposób udowodni´ . Obliczajac warto´c sprze˙ ona X (jω), otrzymu-
z ˛z ˛
jemy
∞ ∗ ∞
X ∗ (jω) = x(t ) e−jωt dt = x ∗ (t ) ejωt dt . (2.32)
−∞ −∞
Zamieniajac ω na −ω, uzyskujemy
˛
∞
X ∗ (−jω) = x ∗ (t ) e−jωt dt = F x ∗ (t ) . (2.33)
−∞
Je´li x(t ) jest rzeczywiste i x ∗ (t ) = x(t ), to na podstawie dwóch poprzednich wzorów
s
c ˙
łatwo pokaza´ , ze
X (−jω) = X ∗ (jω) oraz X ∗ (−jω) = X (jω) . (2.34)
Je˙ eli przedstawimy X (jω) w postaci
z
X (jω) = Re{X (jω)} + j Im{X (jω)} , (2.35)
13. 38 2. Transformacja Fouriera
to korzystajac ze wzoru (2.34) otrzymujemy nastepujace zale˙ no´ci (cały czas zakłada-
˛ ˛ ˛ z s
˙
my, ze x(t ) jest rzeczywiste):
Re{X (jω)} = Re{X (−jω)} ,
(2.36)
Im{X (jω)} = − Im{X (−jω)} .
z ˙ ˛ s´
Ze wzorów tych wynika tak˙ e, ze gesto´c widmowa amplitudy jest funkcja parzysta,
˛ ˛
˛ s´
a gesto´c widmowa fazy — funkcja nieparzysta. Wynik ten mo˙ na tak˙ e otrzyma´ w in-
˛ ˛ z z c
ny sposób. Je´li zapiszemy e−jωt = cos(ωt ) − j sin(ωt ), to transformata Fouriera sygnału
s
x(t ) mo˙ e by´ zapisana w postaci
z c
F {x(t )} = X (jω) = X 1 (jω) − jX 2 (jω) , (2.37)
gdzie
∞
X 1 (jω) = x(t ) cos(ωt ) dt ,
−∞
∞ (2.38)
X 2 (jω) = x(t ) sin(ωt ) dt .
−∞
Wida´ , ze funkcja X 1 (jω) jest parzysta, za´ X 2 (jω) nieparzysta wzgledem ω. Zatem łatwo
c ˙ s ˛
c z ˛ s´ ˛ s´
pokaza´ , i˙ gesto´c widmowa amplitudy jest funkcja parzysta, a gesto´c widmowa fazy
˛ ˛
funkcja nieparzysta wzgledem ω.
˛ ˛ ˛
W tabeli 2.1 zebrano niektóre własno´ci transformaty Fouriera. Natomiast w tabe-
s
li 2.2 znalazły sie wybrane pary transformat. Wyliczenia poszczególnych transformat
˛
z z´
Czytelnik mo˙ e znale´ c w podrozdziale zawierajacym przykłady.
˛
Tabela 2.1. Własno´ci transformaty Fouriera
s
Sygnał aperiodyczny Transformata Fouriera
Własność
x ( t ), y ( t ) X (jω), Y (jω)
s´
Liniowo´c a x (t ) + b y (t ) a X (jω) + b Y (jω)
Przesuniecie w czasie
˛ x (t − t 0 ) e−jωt 0 X (jω)
Przesuniecie w czestotliwo´ci
˛ ˛ s ejω0 t x (t ) X [j(ω − ω0 )]
dx (t )
Ró˙ niczkowanie oryginału
z jω X (jω)
dt
t X (jω)
Całkowanie oryginału x (ζ) dζ + π X (0) δ(ω)
−∞ jω
Skalowanie w czasie 1 jω
x (at ) , a > 0 X
s ´
i czestotliwo´ci (podobienstwo)
˛ a a
∞
Splot x ( t − τ) y (τ) dτ X (jω) Y (jω)
−∞
∞ 1 ∞
Wzór Parsevala |x (t )|2 dt = |X (jω)|2 dω
−∞ 2π −∞
14. 2.4. Gęstość widmowa sygnału na wyjściu układu liniowego 39
Tabela 2.2. Wybrane pary transformat
Oryginał Obraz
∞ ∞
c k ejkω0 t 2π c k δ(ω − kω0 )
k=−∞ k=−∞
ejω0 t 2 π δ ( ω − ω0 )
cos(ω0 t ) π[δ(ω + ω0 ) + δ(ω − ω0 )]
sin(ω0 t ) jπ[δ(ω + ω0 ) − δ(ω − ω0 )]
x (t ) = 1 2π δ(ω)
δ( t ) 1
1
1(t ) + π δ(ω)
jω
δ( t − t 0 ) e−jωt 0
sin(ω0 t ) π / ω0 dla |ω| < ω0 ,
X (jω) =
ω0 t 0 dla |ω| > ω0
2 2 π ω2
e−ω0 t exp − 2
|ω0 | 4 ω0
2|ω0 |
e−|ω0 t |
ω2 + ω2
0
2.4. Gęstość widmowa sygnału na wyjściu układu liniowego
˛ s ˙
Przedstawiajac własno´ci przekształcenia Fouriera, pokazano, ze splot dwóch sygna-
łów równy jest iloczynowi transformat Fouriera tych sygnałów. Korzystajac z tej wła-
˛
sno´ci, mo˙ emy poda´ zwiazek pomiedzy transformata Fouriera X (jω) sygnału na wej-
s z c ˛ ˛ ˛
´
sciu układu liniowego a transformata Fouriera Y (jω) sygnału wyj´ciowego. Dany jest
˛ s
on zale˙ no´cia
z s ˛
Y (jω) = K (jω) X (jω) , (2.39)
gdzie K (jω) = |K (jω)| ej arg[K (jω)] jest charakterystyka czestotliwo´ciowa obwodu. Zwiazki
˛ ˛ s ˛ ˛
pomiedzy gesto´ciami widmowymi amplitudy i fazy sygnału wej´ciowego i wyj´ciowe-
˛ ˛ s s s
go dane sa wzorami
˛
|Y (jω)| = |K (jω)| |X (jω)| , (2.40a)
arg[Y (jω)] = arg[K (jω)] + arg[X (jω)] . (2.40b)
2.5. Przykłady
Przykład 2.1 . . . . . . . .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera delty Diraca.
z ˛
15. 40 2. Transformacja Fouriera
Rozwiazanie. Korzystajac z definicji prostego przekształcenia Fouriera, otrzymujemy
˛ ˛
F {δ(t )} =
−∞
∞
δ(t ) e−jωt dt = 1 . .
Przykład 2.2 . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera sygnału jednostkowego
z ˛
0, gdy −∞ < t < 0 ,
1(t ) =
1, gdy ∞ > t > 0.
Rozwiazanie. Niestety, w przypadku tej funkcji nie mo˙ emy skorzysta´ z twierdzenia
˛ z c
z ´
o obrazie pochodnej, gdy˙ nie spełnia ona zało˙ en. Wykorzystamy natomiast twier-
z
dzenie o obrazie całki. Skok jednostkowy mo˙ e by´ przedstawiony jako całka z delty
z c
t
Diraca, tj. 1(t ) = −∞ δ(ζ) dζ. W efekcie otrzymujemy
F {x(t )} =
1
jω
+ π δ(ω) . .
Przykład 2.3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ oryginał X (jω) = δ(ω).
z
Rozwiazanie. Korzystajac z definicji odwrotnego przekształcenia Fouriera, otrzymu-
˛ ˛
jemy
1 ∞ 1
x(t ) = δ(ω) ejωt dω = .
2π −∞ 2π
Dzieki temu wynikowi mo˙ emy zapisa´ , jak wyglada transformata Fouriera warto´ci
˛ z c ˛ s
stałej:
F {1} = 2π δ(ω) . .
Przykład 2.4 . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera sygnału okresowego x(t ) majacego rozwiniecie w wy-
z ˛ ˛ ˛
kładniczy szereg Fouriera.
Rozwiazanie. Sygnał x(t ) posiada rozwiniecie w szereg Fouriera, zatem
˛ ˛
∞
x(t ) = c k ejkω0 t .
k=−∞
Znajd´ my transformate Fouriera tego sygnału. Skorzystamy w tym przypadku z twier-
z ˛
dzenia o przesunieciu obrazu3 :
˛
F {x(t )} = F
∞
k=−∞
c k e−jkω0 t =
k=−∞
∞
2πc k δ(ω − kω0 ) . .
3 Chodzi tu o przesuniecie obrazu funkcji w dziedzinie czestotliwo´ ci.
˛ ˛ s
16. 2.5. Przykłady 41
Przykład 2.5 . . . . . . . .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera funkcji x(t ) = cos(ω0 t ).
z ˛
Rozwiazanie. Zapiszmy funkcje x(t ), korzystajac ze wzorów Eulera:
˛ ˛ ˛
e−jω0 t + ejω0 t
x(t ) = cos(ω0 t ) = .
2
Korzystajac teraz z twierdzenia o przesunieciu obrazu i wzoru na transformate warto´ci
˛ ˛ ˛ s
´
stałej, otrzymujemy koncowy wzór:
F {cos(ω0 t )} = π δ(ω + ω0 ) + π δ(ω − ω0 ) .
c ˛ ˛ s´
W tym miejscu warto przeanalizowa´ , jak wyglada gesto´c widmowa funkcji typu y(t ) =
x(t ) cos(ω0 t ), w przypadku gdy znamy obraz funkcji x(t ). Łatwo pokaza´ , korzystajac
c ˛
z twierdzenia o przesunieciu obrazu, z
˛ ˙ e je˙ eli
z
F {x(t )} = X (jω) ,
to
x(t ) −jω0 t x(t ) jω0 t 1 1
F {y(t )} = F
e + e = X [j(ω + ω0 )] + X [j(ω − ω0 )] .
2 2 2 2
˛ z z´
Wiecej informacji na ten temat mo˙ na znale´ c w rozdziale po´wieconym modulacji.
s ˛
.
Przykład 2.6 . . . . . . . .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera funkcji x(t ) = sin(ω0 t ).
z ˛
Rozwiazanie. Zapiszmy funkcje x(t ) w innej postaci:
˛ ˛
ejω0 t − e−jω0 t
x(t ) = sin(ω0 t ) = .
2j
Korzystajac teraz z twierdzenia o przesunieciu obrazu i wzoru na transformate warto´ci
˛ ˛ ˛ s
´
stałej, otrzymujemy koncowy wzór:
F {sin(ω0 t )} = πj δ(ω + ω0 ) − πj δ(ω − ω0 ) .
.
Przykład 2.7 . . . . . . . .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ oryginał dla X (jω) danego wzorem
z
π
X (jω) = [1(ω + ω0 ) − 1(ω − ω0 )] .
ω0
Rozwiazanie. Korzystajac z definicji odwrotnego przekształcenia Fouriera, otrzymu-
˛ ˛
jemy
ω0
1 ω0 π ejωt 1 2j sin(ω0 t ) sin(ω0 t )
x(t ) = dω = ejωt = = .
2π −ω0 ω0 2jt ω0 −ω0 2jω0 t ω0 t
Zatem
x(t ) =
sin(ω0 t )
ω0 t
. .
17. 42 2. Transformacja Fouriera
Przykład 2.8 . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera sygnału przedstawionego na rysunku 2.4.
z ˛
x(t )
A
-a -b b a t
Rysunek 2.4. Sygnał x (t ) z przykładu 2.8
z s z´
Rozwiazanie. Mo˙ na oczywi´cie znale´ c obraz zadanej funkcji, korzystajac ze wzoru
˛ ˛
definiujacego to przekształcenie. Spróbujmy jednak ułatwi´ sobie troche doj´cie do
˛ c ˛ s
rozwiazania, wykorzystujac twierdzenie o obrazie zró˙ niczkowanej funkcji. Zró˙ nicz-
˛ ˛ z z
kujmy dwukrotnie funkcje x(t ). Zabieg ten został zilustrowany na rysunkach 2.5 i 2.6.
˛
Druga pochodna składa sie z czterech impulsów Diraca. W prosty sposób mo˙ emy
˛ z
z´
znale´ c obraz drugiej pochodnej.
A
F {x(t )} =
¨ F δ(t + a) − δ(t + b) − δ(t − b) + δ(t − a)
a −b
A A
= (ejωa − ejωb − e−jωb + e−jωa ) = [cos(ωa) − cos(ωb)] .
a −b a −b
A /(a - b) x(t )
&
b a t
-a -b
- A /(a - b)
Rysunek 2.5. Pierwsza pochodna sygnału x (t ) z przykładu 2.8
A /(a - b) x(t )
&& A /(a - b)
-b b
-a a t
- A /(a - b) - A /(a - b)
Rysunek 2.6. Druga pochodna sygnału x (t ) z przykładu 2.8
˛ ˛ ˙
Pamietajac, ze
F {x(t )} = (jω)2 F {x(t )} ,
¨
otrzymujemy
F {x(t )} = −
1 A
ω2 a − b
[cos(ωa) − cos(ωb)] . .
18. 2.5. Przykłady 43
Przykład 2.9 . . . . . . . .. .. .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. .. .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera sygnału x(t ) przedstawionego na rysunku 2.7.
z ˛
x(t ) A
t
-e 0 e
Rysunek 2.7. Sygnał x (t ) z przykładu 2.9
Rozwiazanie. Zró˙ niczkujmy dwukrotnie funkcje x(t ). Zabieg ten został zilustrowany
˛ z ˛
na rysunku 2.8. Druga pochodna składa sie z trzech impulsów Diraca. W prosty sposób
˛
z´
mo˙ emy znale´ c obraz drugiej pochodnej:
z
A
F {x(t )} =
¨ F δ(t + ε) − 2δ(t ) + δ(t − ε)
ε
A 2A 4A ωε
= (ejωε −2 + e−jωε ) = [cos(ωε) − 1] = − sin2 .
ε ε ε 2
A/e x(t )
& x(t )
&&
A/e A/e
e t t
-e -e e
-2 A / e
-A / e
Rysunek 2.8. Pierwsza i druga pochodna sygnału x (t ) z przykładu 2.9
˛ ˛ ˙
Pamietajac, ze
F {x(t )} = (jω)2 F {x(t )} ,
¨
otrzymujemy
F {x(t )} = −
1
ω2
−
4A
ε
sin2
ωε
2
=
4A
εω2
sin2
ωε
2
. .
Przykład 2.10 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Oblicz oryginalny sygnał x(t ), którego widmo przedstawione jest na rysunku 2.9.
Rozwiazanie. Korzystajac z definicji odwrotnego przekształcenia Fouriera, mo˙ emy
˛ ˛ z
zapisa´
c
1 ∞
x(t ) = X (jω) ejωt dω =
2π −∞
1 0 π 1 1 2A π 1
= (2A + ω) ejωt dω + (2A − ω) ejωt dω .
2π −2A A 2A 2π 0 A 2A
19. 44 2. Transformacja Fouriera
X ( jw ) p / A
-2A 0 2A w
Rysunek 2.9. Widmo sygnału x (t ) z przykładu 2.10
s´
Obliczmy warto´c pierwszej całki:
1 0
I1 = (2A + ω) ejωt dω =
4A 2 −2A
0 0 0
1 2A jωt ω jωt 1 jωt 1 2A 1
= e + e + e = + 2 (1 − e−j2At )
4A 2 jt −2A jt −2A t2 −2A 4A 2 jt t
oraz drugiej:
1 2A
I2 = (2A − ω) ejωt dω =
4A 2 0
2A 2A 2A
1 2A jωt −ω jωt 1 jωt 1 −2A 1 j2At
= e + e − e = − 2 (e −1) .
4A 2 jt 0 jt 0 t2 0 4A 2 jt t
W efekcie otrzymujemy
1 1
x(t ) = I 1 + I 2 = (1 − e−jAt +1 − ejAt ) = [1 − cos(2At )] =
4(At )2 2(At )2
1
= [sin2 (At ) + cos2 (At ) − cos2 (At ) + sin2 (At )].
2(At )2
Zatem
x(t ) =
sin2 (At )
(At )2
=
sin(At )
At
2
. .
Przykład 2.11 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Okre´li´ pulsacje graniczna idealnego filtru dolnoprzepustowego o wzmocnieniu w pa-
s c ˛ ˛
´ ˙
smie przepuszczania równym 2, je˙ eli wiadomo, ze po pobudzeniu sygnałem
z
500 sin2 (500t )
x(t ) =
(500t )2
energia sygnału na wej´ciu i wyj´ciu filtru jest taka sama.
s s
˛ ˛ s´
Rozwiazanie. Na rysunku 2.10 przedstawiono gesto´c widmowa sygnału na wej´ciu
˛ s
filtru X (ω), wyj´ciu Y (ω) oraz charakterystyke czestotliwo´ciowa filtru K (ω). Obliczmy
s ˛ ˛ s ˛
energie sygnału na wej´ciu filtru. Zgodnie ze wzorem Parsevala mo˙ emy zapisa´
˛ s z c
+∞ 1 +∞
Ex = |x(t )|2 dt = |X (ω)|2 dω .
−∞ 2π −∞
20. 2.5. Przykłady 45
K (w )
p X (w ) 2p Y (w )
2
-1000 -w g 0 wg 1000 w -w g 0 wg w
Rysunek 2.10. Gesto´ci widmowe X (ω) i Y (ω) oraz charakterystyka czestotliwo´ciowa filtru
˛ s ˛ s
K (ω)
W naszym przypadku
2 2
1 0 ω 1 1000 ω
Ex = π 1+ dω + π 1− dω =
2π −1000 1000 2π 0 1000
2 0
0 ω ω2 1 ω3 π103
=π 1+ dω = π ω + + = .
−1000 1000 103 3 106 −1000 3
Energia sygnału na wyj´ciu filtru dana jest wzorem
s
1 0 ω 2
ω2 1 ω3 0 ω2
g 1 ωg
3
Ey = 2 2π 1 + dω = 4π ω + + = 4π ωg − + .
2π −ωg 1000 103 3 106 −ωg 103 3 106
Zgodnie z warunkami zadania E x = E y , zatem
ω2
g 1 ωg
3
1 3
ωg − + = 10 .
103 3 10 6 12
Rozwiazujac to równanie, otrzymujemy
˛ ˛
ωg ≈ 91,4 rad/s. .
Przykład 2.12 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Znajd´ transformate Fouriera sygnału
z ˛
x(t ) = e−a|t | , a > 0.
Rozwiazanie. Zgodnie z definicja prostego przekształcenia Fouriera mo˙ emy zapisa´
˛ ˛ z c
∞ 0 ∞
X (jω) = e−a|t | e−jωt dt = eat e−jωt dt + e−at e−jωt dt .
−∞ −∞ 0
Zatem
X (jω) =
1
a − jω
et (a−jω)
0
−∞
−
1
a + jω
e−t (a+jω)
∞
0
=
1
+
1
=
2a
a − jω a + jω a 2 + ω2
. .
Przykład 2.13 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
˛ s´
Wyznacz gesto´c widmowa impulsu prostokatnego przedstawionego na rysunku 2.11:
˛ ˛
f (t ) = A[1(t + ε) − 1(t − ε)] .
21. 46 2. Transformacja Fouriera
f (t ) A Ad (t + e ) f& (t )
e
-e e t -e t
- Ad (t - e )
Rysunek 2.11. Sygnał f (t ) z przykładu 2.13 oraz jego pierwsza pochodna
Rozwiazanie. Korzystajac z twierdzenia o transformacie funkcji przesunietej w czasie,
˛ ˛ ˛
znajdujemy transformate Fouriera f˙(t ):
˛
F { f˙(t )} = A[F {δ(t + ε)} − F {δ(t − ε)}] = A(ejωε − e−jωε ) .
Równocze´nie na podstawie twierdzenia o transformacie pochodnej funkcji czasowej
s
mamy
F { f˙(t )} = jω F (ω) .
Wobec tego
jω F (ω) = A(ejωε − e−jωε ) .
W efekcie otrzymujemy
F (ω) =
2A(ejωε − e−jωε ) 2A
2jω
=
ω
sin(ωε) . .
Przykład 2.14 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Sygnał x(t ) = (πt )−1 sin(100t ) podano na dwa połaczone kaskadowo filtry, których cha-
˛
rakterystyki amplitudowe przedstawiono na rysunku 2.12, przy czym filtry te nie ob-
cia˙ aja sie wzajemnie. Oblicz energie sygnału y(t ) na wyj´ciu układu.
˛z ˛ ˛ ˛ s
K A (w ) K B (w )
1
-100 -60 -20 20 60 100 w -100 -60 -20 20 60 100 w
Rysunek 2.12. Charakterystyki amplitudowe filtrów z przykładu 2.14
Rozwiazanie. Na rysunku 2.13 przedstawiono gesto´ci widmowe sygnałów na wej´ciu
˛ ˛ s s
i wyj´ciu układu. Korzystajac ze wzoru Parsevala oraz uwzgledniajac symetrie gesto´ci
s ˛ ˛ ˛ ˛ ˛ s
widmowej sygnału na wyj´ciu układu, mo˙ emy obliczy´ szukana energie:
s z c ˛ ˛
Ey = 8
1
2π 20
40 ω − 20
20
2
dω = 8
1
2π 0
20 ω
20
2
dω =
80
3π
. .