Recommandé
Contenu connexe
En vedette
Plus de Francisco Mariño Domínguez
Dernier
Dernier (12)
Campomag2bachf
- 1. Francisco Mariño Domínguez 2º Bacharelato Física
- 6. Tódolos imáns presentan dous polos
- 7. Ata a experiencia de H.C. Öersted os fenómenos eléctrico e magnéticos estaban separados.
- 8. Carga positiva )( BvqF ×= θsenBvqF ···= θsenvq F B ·· = [ ]TeslaT = Lei de Lorenz 1 Tesla = 10.000 Gauss
- 13. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria. ¿F?
- 14. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria. ¿F?
- 15. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria.
- 16. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria. ¿F?
- 17. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria.
- 18. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria. ¿F?
- 19. A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade (non realiza traballo), pero si pode modificar a súa traxectoria.
- 20. Velocidade B Forza Sae da páxina Dereita Sae da Páxina Esquerda Sae da Páxina Sube Sae da Páxina Baixa
- 21. Velocidade B Forza Sae da páxina Dereita Sube Sae da Páxina Esquerda Sae da Páxina Sube Sae da Páxina Baixa
- 22. Velocidade B Forza Sae da páxina Dereita Sube Sae da Páxina Esquerda Baixa Sae da Páxina Sube Sae da Páxina Baixa
- 23. Velocidade B Forza Sae da páxina Dereita Sube Sae da Páxina Esquerda Baixa Sae da Páxina Sube Esquerda Sae da Páxina Baixa
- 24. Velocidade B Forza Sae da páxina Dereita Sube Sae da Páxina Esquerda Baixa Sae da Páxina Sube Esquerda Sae da Páxina Baixa Dereita
- 25. Campo eléctrico Campo magnético Lei de Lorenz )( BxvEqF += Forza de Lorenz xeneralizada
- 28. As liñas do campo eléctrico comezan e rematan nas cargas, mentres que as magnéticas son liñas pechadas. Non existen puntos a partir dos cales as liñas de campo converxen ou diverxen Non existe o monopolo magnético As liñas de indución non nos indican a dirección das forzas magnéticas, estas son sempre perpendiculares a B
- 29. Liñas de indución. Non teñen nin principio nin fin. Son liñas pechadas Vector indución magnético. En cada punto é tanxente ás liñas de indución. As liñas de indución non nos indican a dirección das forzas magnéticas, estas forzas son sempre perpendiculares a B A densidade de liñas de indución é proporcional ao módulo de B Non se poden cortar
- 32. Lembra: A forza magnética é sempre perpendicular á traxectoria, e como consecuencia non realiza traballo. Polo tanto, non modifica o módulo da velocidade pero si pode modificar a súa traxectoria. r v mamF cp 2 ·· == r v mBvq 2 = Bq vm r =
- 36. Campo creado por unha carga puntual que se move a velocidade v 2 0 4 r uv qB r × = π µ m/AT104 7 0 − = πµ
- 37. 2 0 4 r ulId Bd r × = π µ m/AT104 7 0 − = πµ CaCampo magnético ( B) creado por un elemento de corrente (I·dl) 2 0 4 r ulId Bd r × = π µ Regra da man dereita
- 38. 2 0 4 r ulId Bd r × = π µ µ = permeabilidade magnética I = intensidade da corrente dl = elemento de condutor u = vector unitario (sentido dl a P) R = distancia de dl a P 0 m/AT104 7 0 − = πµ Regra da man dereita
- 39. a I B π µ 2 0 = 2 0 4 r ulId Bd r × = π µ a Regra da man dereita
- 40. R I B o 2 µ = 2 0 4 r ulId Bd r × = π µ
- 41. O fluxo do vector campo magnético ao través dunha superficie cerrada é nulo. Non existen monopolos magnéticos 0=⋅∫ AdB
- 42. A lei de Ampère, relaciona a compoñente tanxencial do campo magnético, ao redor dunha curva pechada C, ca corrente Ic que atravesa dita curva. co C IldB µ=⋅∫ Permite calcular o campo magnético en condicións de gran simetría A circulación do vector campo magnético nunha traxectoria pechada é proporcional á intensidade encerrada. Superficie delimitada Traxectoria de integración
- 44. Se a curva é unha circunferencia entón: ld B co CC IBdlBldB µπ∫ ∫∫ ====⋅ C R2Bdl R I B co π µ 2 =
- 46. ∫∫ ∫∫∫ =+++= a d c b d c b aC ldBldBldBldBldB ····· Pois ldB ⊥ Pois ldB ⊥Pois 0=B NIldB µ=∫ · Integrando para o noso solenoide NIlB µ=
- 47. I l N B 0µ=
- 48. I l N B 0µ=
- 49. Regra da man dereita
- 50. r NI B o π µ 2 =
- 52. )( BlIF ×=
- 53. d II L F π µ 2 '0 = Forza atrativa para correntes de igual dirección d I B π µ 2 0 = )( BlIF ×=