11/22/2022
Un point de vue classique sur les ondes subquantiques
Une onde subquantique est une onde plus fondamental qui se propage sans
intéragir avec les particules de l'espace quantique tant que certaines
conditions de résonance ne sont pas réunies entre les deux . On peut
facilement déterminé sa structure particulière à partir des équations
classique de l'électromagnétisme .
La structure vectoriel des champs E et B :
Les données expérimentale macroscopique sur les forces électrique et
magnétique induit mutuelement donne
Rot ⃗
E=−
∂ ⃗
B
∂t
, Rot ⃗
B=μ Σ⃗
j , Div ⃗
E=0 , Div ⃗
B=0
Le découplage de E et B donne l'équation de Maxwell
Rot Rot ⃗
E=−μ Σ Rot
∂⃗
j
∂t
Pour empéché l'onde d'intéragir avec le milieux la solution la plus simple
est d'annuler les champs de vecteur électromagnétique .
Les contraintes
⃗
E=− ⃗
grad (ϕ)−
∂ ⃗
A
∂t
=⃗
0 ⃗
B=Rot ⃗
A=⃗
0
On pose
⃗
E '=− ⃗
grad (ϕ)=
∂ ⃗
A
∂t
avec Div ⃗
E '≠0 et ⃗
A=− ⃗
grad (ζ) .

phi et zéta sont les potentiels scalaires électrique et magnétique .
Les informations
- On a Rot Rot ⃗
E=−Δ ⃗
E=−
∂ ⃗
A
∂t
→ Δ ⃗
E=
∂ ⃗
A
∂t
=⃗
0 se qui donne un
champ de potentiel vecteur indépendant du temp avec une géométrie qui
vérifie l'équation Rot ⃗
A=⃗
0 .
– Comme ⃗
E=− ⃗
grad (ϕ)−
∂ ⃗
A
∂t
et ⃗
A=− ⃗
grad (ζ)
on a ⃗
E=− ⃗
grad(ϕ)+ ⃗
grad
∂ζ
∂t
=⃗
0 → ϕ=
∂ζ
∂t
– Comme la divergence du champ éléctrique ⃗
E '=− ⃗
grad(ϕ) n'est
pas nul et du point de vue de l'équation de Maxwell sa structure est
*longitudinal . Se champ électrique circule dans le canal
subquantique c-a-d- à l'intérieur du vide limitté par l'hyprersurface à
4 dimensions de l'espace -temp .
* Si on prend l'axe de propagation comme axe de référence x l'amplitude n'a
qu'une seule variabe possible c'est x puisque les autres variable sont nul se qui fait
que la divergence n'est pas nul on a Div ⃗
E '=
∂ E 'x
∂ x
≠0 L'onde E est
colinéaire a l'axe de propagation , c'est une onde longitudinal .
-Les conditions , la forme du champ électrique nul ⃗
E=⃗
E'−
∂ ⃗
A
∂t
=⃗
0 et
l'équation de Maxwell Rot Rot ⃗
E=−μ Σ Rot
∂⃗
j
∂t
donne

Rot Rot ⃗
E= ⃗
grad Div ⃗
E '−Δ ⃗
E '− ⃗
grad
∂ D iv ⃗
A
∂t
+Δ
∂ ⃗
A
∂t
=⃗
0
⃗
grad D iv ⃗
E'−Δ ⃗
E '− ⃗
grad
∂ Div ⃗
A
∂t
+Δ
∂ ⃗
A
∂t
=⃗
0
comme on a ⃗
E '=− ⃗
grad (ϕ) & ⃗
A=− ⃗
grad (ζ)
⃗
grad D iv ⃗
E'+ ⃗
grad Δ ϕ− ⃗
grad
∂ D iv ⃗
A
∂t
− ⃗
grad Δ
∂ζ
∂t
=⃗
0
soit Div ⃗
E '+Δϕ−
∂ D iv ⃗
A
∂t
−Δ
∂ζ
∂t
=⃗
0 c-a-d
Div ⃗
E '=−Δϕ+
∂ Div ⃗
A
∂t
+Δ
∂ ζ
∂t
Avec la jauge de Coulomb D iv ⃗
A=0 sa donne D iv ⃗
E' =−Δϕ+Δ
∂ζ
∂t
.
Pour les densitées de courant on a Σ
∂ Rot ⃗
j
∂t
=⃗
0 .
avec
⃗
j= ⃗
jc+ ⃗
jd + ⃗
j p+ ⃗
jm=σ ⃗
E+ϵ0
∂ ⃗
E
∂t
+
∂ ⃗
p
∂t
+Rot ⃗
m
Des hypothèses
comme le vecteur électrique est nul et qu'on ne conait pas les cause de
polarisation du vide il reste

⃗
j=
∂ ⃗
p
∂t
+Rot ⃗
m
Il semblerait que se vecteur polarisation du vide peut se déduire d'un
raisonement classique déjà connue depuis longtemp . il est égal a
⃗
p=−ϵ0
⃗
E et comme le vecteur électrique est nul je supose qu'il faut
prendre le champ E prime ⃗
p=−ϵ0
⃗
E' . pour le vecteur aimantation je
sait pas , normalement il est nul dans le vide , tout se qu'on peut écrire c'est
(
1
μ0
−
1
μ ) Rot ⃗
A= ⃗
M . Si on élimine se vecteur aimantation il reste
⃗
j=ϵ0
⃗
grad
∂ϕ
∂t
https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00235141/document
https://www.slideshare.net/FabriceBresil/shma-de-principe-pour-une-
thorie-dunification-des-champs-quantique-et-subquantiquepdf-
254344687?
fbclid=IwAR37jKb0Wt6JGuqiyos5KahVvFZyzEErYTFn11Jy_3x4SmO7
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