Ce diaporama a bien été signalé.
Nous utilisons votre profil LinkedIn et vos données d’activité pour vous proposer des publicités personnalisées et pertinentes. Vous pouvez changer vos préférences de publicités à tout moment.

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. ГЛАВА I. МЕХАНИКА. § 9. Закон всемирного тяготения. ОТВЕТЫ И РЕШЕНИЯ.

553 vues

Publié le

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. ГЛАВА I. МЕХАНИКА. § 9. Закон всемирного тяготения. ОТВЕТЫ И РЕШЕНИЯ. http://fizika.advandcash.biz/?p=245

Publié dans : Formation
  • Soyez le premier à commenter

  • Soyez le premier à aimer ceci

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. ГЛАВА I. МЕХАНИКА. § 9. Закон всемирного тяготения. ОТВЕТЫ И РЕШЕНИЯ.

  1. 1. Чтобы тело не оторвалось от . петли в верхней ее точке, когда а=0 и h = 2R, исходные уравнения должны иметь вид: mv2 тт mv2 . Л „ -щ- — mS и mgHt = — + 2mgR. 5 Из этих уравнений найдем: H1 = -^R. 285. На велосипедиста и велосипед действуют три силы: вес mg, реакция опоры N и сила трения f (рис. 284). Так как центр тяжести не перемещается по вертикали, то N — mg = 0. Необходимое для движения по окружности mv2 центростремительное ускорение сообщается силой трения: —— = f. Направле­ние результирующей силы /V+/ совпадает с направлением вдоль велосипеда к центру тяжести системы «велосипедист —велосипед». Поэтому / = Afctga = = mgctga. Подставляя это значение f в уравнение движения, найдем: v = — VgR ctg а. 286. Так как можно считать, что момент сил относительно центра тяжести велосипеда с велосипедистом равен нулю, то сила трения отсутствует (см. рис. 285, на котором изображены силы, действующие на систему). Равенство нулю суммы проекций сил на вертикальное направление дает уравнение N cos a = mg, по­этому N—mg/cos а. С такой же силой велосипед будет давить на дорогу. Центростремительное ускорение сообщается проекцией силы N на горизон­тальное направление: тп~~ = N sin а = mg tg а. Отсюда v = YRg tg а. R 287. а = arctg (Rg/v2). § 9. Закон всемирного тяготения 288. F—2 • 1020 H. 289. Человек прыгнет на Луне в шесть раз дальше и выше, чем на Земле* 290. v = VRg/b^,7 км/с. 2{Н. АР = Р/4, где Р —сила тяжести корпуса ракеты у Земли. 240
  2. 2. M f ( R * 292. g ' = Я-д|-(;р) — *'65 м/с2, где M ’ и Я'—масса и радиус Луны, М и i? —масса и радиус Земли. 293. g'=g^-^= 270 м/с2. 294. Л =.^jp = 1,6 • low дж. 295. T — Y 2 n 2 D 3 ' / y M = 1,57 • 10« с. 296. р = Зи2Р/4л7г3 ^ 500 кг/м3. -1 Г R * ( Н 3 297. Г=2я J/ • Учитывая, что £v=M-^-, и пренебрегая ЗЯ g * квадратом и кубом отношения H / R 0 , найдем: Т ^ 2 п 298. Г = 4эт |/ 2#0/£ ^ 3 ч 58 мин. 299. i? = j/"g R ’ i T 2 / 4 n 2 ^ 42 400 км. 300. Т = 2я |/ #3/g/-3 ^ 27 суток. 301. При взвешивании на тело действуют две силы, изображенные на рис. 286: сила тяготения Р и натяжение пружины Г. Обе силы направлены вдоль радиуса планеты. На экваторе тело движется по окружности со скоростью v=—R,2 гяд пе /п? — радиус пла« неты. Разность сил Р—-71 сообщает телу центростреми^ тельное ускорение. Согласно второму закону Ньютона m v 2 4я2/пР R t 2 ■ Р — Т . По условию задачи Г = 0,9 Р. Сила всемирного тяго- Г Р пгМ .. Рн^ ода тения на поверхности планеты P = y - ^ - f где М— ее масса. Искомую плотность р = ^ можно наити, подставив в уравнение движения выражения для сил Р и Т : p=W'^3,03 г/см3- § 10. Гидро- и аэромеханика В ответах и решениях задач этого параграфа везде р0= Ю3 кг/м^ = 1 г/см? — плотность воды, g = 9,8 м/с2 — ускорение свободного падения. 302. Не изменится. 303. р = p0g — h j =а 1,2 • 10-2 атм=а 1,2 -10? Н/м2. 304. // = #. 305. Давление в мм рт. ст. вычисляется по формуле р = р 0 — ^ - 1 , где Pi р0=1 г/см3 — плотность воды, Pi =13,6 г/см3 — плотность ртути* а I взято в миллиметрах. Искомое давление р = 752,6 мм рт. ст. 241

×