1. 1.4. LA RÉFRACTION CHAPITRE 1. OPTIQUE CLASSIQUE
Fig. 1.22 Lentille convergente
Axe optique Foyer
Fig. 1.23 Lentille divergente
Foyer Axe optique
de celle-ci. Si la lentille est convergente, les rayons
qui en ressortent vont tous converger vers un point
nommé foyer, situé à une distance dite focale de la
lentille. Par contre, si la lentille est divergente, ceux-ci
vont diverger à partir d'un autre point symétrique
du foyer (à la même distance focale) et aussi nommé
foyer (voir gures 1.22 et 1.23).
Par ailleurs, pour des lentilles minces, on peut mon-trer
qu'un rayon arrivant au voisinage du centre de la
lentille en ressort selon une direction parallèle à celle
selon laquelle il est entré. On dira qu'un rayon pas-sant
par le centre d'un lentille mince n'est pas dévié.
En eet, la gure 1.24 montre le centre d'une len-tille
mince. Ses faces sont quasi parallèles et à l'entrée
du rayon dans la lentille l'angle d'incidence vaut ®.
Par la loi de la réfraction, on peut calculer l'angle
Fig. 1.24 Lentille mince
n
n
n
1
2
1
a
b
b
g
de réfraction ¯ selon lequel le rayon réfracté poursuit
son chemin dans la lentille :
n1 · sin(®) = n2 · sin(¯)
) sin(¯) = n1
n2
· sin(®)
En raison du fait que les faces sont parallèles, ¯ est
aussi l'angle d'incidence sur la face de sortie. Mais
pour cette face, on peut écrire :
n2 · sin(¯) = n1 · sin(°)
) sin(¯) = n1
n2
· sin(°)
Ainsi, on obtient :
n1
n2
· sin(®) = n1
n2
· sin(°)
) sin(®) = sin(°)
) ® = °
Ce qu'il fallait démontrer.
1.4.6 La réexion totale
Une autre application intéressante de la loi de la ré-
fraction part du constat que lorsqu'un rayon dans un
16