3. Système
Fermé Ouvert
Echange de Matière
avec l’extérieur
qm
qm
Autres échanges
W : travail
Q : chaleur Q W
- +
Convention de signe
4. Définir l’état du système !
3 variables d’état dépendantes
Température : T °K ou °C
Pression : p Pa = J/m3
ou bar, atm, mmHg…
Volume massique : v m3/kg
ETAT = 2 informations indépendantes
Fonctions d’état : u, h, s ….
6. Evolutions courantes
Les iso… - isotherme T = cste
- isobare p = cste
- isochore v = cste
- isenthalpe h = cste
- isentrope s = cste
Adiabatique : sans échange de chaleur avec l’extérieur
Qe = 0
Polytropique : qui suit une loi de type p.vk = cste
Adiabatique réversible d’un gaz parfait : p.vg = cste
7. Propriétés d’une substance pure
Composition chimique homogène et stable
a b c d e
Ta <Tsat Tb = Tsat Tc = Tsat Td = Tsat Te >Tsat
Liquide
Liquide
saturé
x = 0
Mélange LV
0<x<1
Vapeur
saturée
x = 1
Vapeur
surchauffée
Changement de phase ===> p et T cstes
(psat et Tsat)
va<vL vb = vL vL < vc < vv vd = vv ve >vv
Apport de chaleur à pression constante
12. Trouver l’état d’une substance !
Liquide : si T < Tsat à p connue ou v < vL ou u < uL ...
Vapeur : si T > Tsat à p connue ou v > vv ou h > hv ....
Mélange LV : si vL< v <vv ou uL< u <uv ou hL< h <hv ...
Titre massique de vapeur : x = mvap/mtotale
Données du mélange : v = (1-x) vL + x vv
u = (1-x) uL + x uv h = (1-x) hL + x hv s = (1-x) sL + x sv
Dans ce cas T = Tsat, p = psat, x = (v-vL)/(vv-vL)
13. Les diagrammes
thermodynamiques
Diagramme (h, s) cycle moteur
Diagramme (h, logp) cycle recepteur
Diagramme (T, s)
Diagramme (p, v) système fermé
Tracé des évolutions, données par lecture...
14. Equations d’état
LIQUIDE v = cste p
COURBE DE VAPORISATION L V
Antoine ln psat = A - [ B / (Tsat – C)]
Eau A = 11,68 B = 3816 C = 46,13 T °K, p bars
Imcompressible
pour un liquide v = vL h = hL
u = uL s = sL
à la Température du pb
15. VAPEUR près de C GAZ réel : p.v = Z.r.T
Z : facteur de compressibilité obtenu par
pr = p / pC Tr = T / TC
Fin du
Autres modèles : Van der Waals, Beattie, ...
r = R / M avec R = 8,3144 J/mole°K
M = masse molaire kg/mole
VAPEUR loin de C Gaz parfait : p.v = r.T
Pa
m3/kg
°K
J/kg°K
16. Chapitre 2 : Travail – Chaleur –
Principes de la thermodynamique
17. Travail - Chaleur
>> Energie mécanique We >> Energie calorifique Qe
We Qe
Travail Chaleur
Énergie ordonnée Énergie désordonnée
Energie du système a augmenté
Actions des forces extérieures sur E
Actions calorifiques entre E et extérieur
18. Travail en SF évolution réversible
pdV
We
pdv
we
pdV
We en J
en J/kg
Acycle
p
v
p
v
A12
1
2
Clapeyron
Évolution
motrice Cycle
moteur
Cycle
recepteur
19. Evolutions réversibles en SF
pdv
we
Isochore v = cste we = 0
Isobare p = cste we = - p.Dv = p (v1-v2)
Polytropique p.vk = cste we = (p2v2-p1v1)/(k-1)
Isotherme GP T = cste et pv = rT => pv = cste
we = p1v1 ln(v1/v2) = rT ln(p2/p1)
21. Premier principe de la thermo
En système fermé :
1PSF ec
u
qe
we D
D
Variation d’énergie interne
= u2 – u1 (J/kg)
Variation d’énergie cinétique
= (c2
2 – c1
2)/2 (J/kg)
we qe
1 2
Majorité des cas
Travail + Chaleur =
+
22. Energie interne d’une substance
LIQUIDE u = f(T) u = uL à la température du Pb ou
du = C(T).dT et Du = C.DT à C cst
GAZ PARFAIT u = f(T) et du = Cv(T).dT
Si Cv cst [gaz idéal] => Du = Cv.DT
C chaleur spécifique du liquide (J/kg°K)
Cv chaleur spécifique à volume constant du gaz (J/kg°K)
23. Mélange liquide-vapeur
u = (1-x).uL+x.uV ou
u lue directement dans un diagramme
Gaz réel ou vapeur
u obtenue par les tables ou diagrammes
connaissant 2 variables indépendantes
24. En système ouvert :
1PSO
1 2
wi qe
ep
ec
h
qe
wi D
D
D
Travail indiqué des
parties mobiles de la
machine sur le fluide
Variation d’enthalpie = h2-h1
avec h = u + p.v
Variation d’énergie
potentielle
= g.(z2-z1) ~ 0
Cas des tuyères
Majorité des cas
25. Ecriture généralisée du 1PSO
P1
P2
P3
f1
f2
qm1
qm2
qm3
qm4
qm5
)
2
1
(
)
2
1
( 2
2
E
E
E
E
S
S
S
S gz
C
h
qm
gz
C
h
qm
Pi
+
+ PCM
E
S qm
qm
1PSO généralisé
26. Enthalpie d’une substance
LIQUIDE A- cas général p.v<<u => h = u = f(T)
=> h = hL à la température du Pb ou
dh = C(T).dT et Dh = Du = C.DT à C cst
GAZ PARFAIT h = f(T) et dh = Cp(T).dT
Si Cp cst [gaz idéal] => Dh = Cp.DT
Cp chaleur spécifique à pression constante du gaz (J/kg°K)
h = u + p.v
B- cas des pompes Dh = Du + D(pv) et
Du << D(pv) => Dh = D(pv)
27. Mélange liquide-vapeur
h = (1-x).hL+x.hV ou
h lue directement dans un diagramme
Gaz réel ou vapeur
h obtenue par les tables ou diagrammes
connaissant 2 variables indépendantes
Relations de Mayer r = Cp(T) – Cv(T)
g = Cp(T)/Cv(T)
Gaz idéal = Gaz parfait à g cst => r = Cp - Cv
g = Cp/Cv
28. Deuxième principe de la thermo
int
. q
qe
ds
T
Qe
dS
T
.
Température absolue°K
Variation
d’entropie du
système
échange de
chaleur avec
l’extérieur
Apport de
chaleur interne
dû aux
irréversibilités
0
int
q
Dégradation d’énergie noble en chaleur interne
29. Conséquences…!
Evolution réversible qint = 0 et qe =
Evolution irréversible qint > 0
Evolution adiabatique s ne peut que croître
Evolution adiabatique réversible est isentropique
s = cste
Tds
30. Relations entre fonctions d’état
Obtenues en envisageant une évolution réversible en SF
T.ds = du + p.dv
T.ds = dh – v.dp
+
dh = du + d(pv)
h = u + p.v
31. Variation d’entropie d’une substance
LIQUIDE Tds = CdT => Ds = C ln(T2/T1)
GAZ IDEAL Tds = CvdT+pdv = CpdT-vdp =>
Ds = Cv ln(T2/T1) + r ln(v2/v1)
Ds = Cp ln(T2/T1) - r ln(p2/p1)
Mélange liquide-vapeur s = (1-x).sL+x.sV ou s lue
directement dans un diagramme
Gaz réel ou vapeur s obtenue par les tables ou
diagrammes connaissant 2 variables
indépendantes
32. Cas d’une isentropique d’un GI
Tds = CpdT- vdp =0 et rdT = vdp+pdv
> pvg = cste
>
g
g
g
1
0
1
1
0
1
0
1
v
v
p
p
T
T
33. Méthode d’analyse d’un problème
Quelle est la nature du système ?
ouvert ou fermé ?
=> 1er principe + écriture de we si SF
Quelle est la nature de l’évolution ?
=> loi d’évolution
Quelle est la nature du fluide ?
=> fonctions d’état u, h, s du fluide
2ème principe si nécessaire
Fin du chapitre !
.......